14) Fresnel képlet

Az ábrán látható, és által kijelölt megfelelő ikonok alkotó vektorok az elektromos mező a beeső hullám, a visszavert hullám, a megtört hullám.

A relatív értékek ezen mennyiségek következnek a peremfeltételek kivetett elektromos és mágneses mező a fény hullám. A képletek kapcsolatos a vektorok komponenseit, először elő A. Fresnel és nazvanieformul Fresnel:

Ezek a képletek alapján kiszámítható a polarizációs fok (20.3.1) a visszavert és a beeső hullám egy tetszőleges beesési szöget.

15) Törvény Brewster

Tegyük fel, hogy a beesési szög i olyan, hogy a visszavert sugár merőleges a fénytörő t.e.r = π / 2 - IBR. Ez az állapot a Brewster feltétel (lásd az alábbi ábrát.) És a szög - -iBr Brewster szög.

A fénytörési törvény

Kapunk egy meghatározó képlet a Brewster szög:

.

Amikor a Brewster állapotban i + r = π / 2. majd a Fresnel képletek megszerzése

Ily módon, amikor a Brewster állapotban, a visszavert fény lesz teljesen polarizált a síkban merőleges síkban beesési.

Ez a megállapítás az úgynevezett Brewster törvénye.

Brewster törvénye egy egyszerű magyarázat. A visszavert fény hullám jelenik meg, mivel a kibocsátási közeg elektronok áteső kényszerített oszcilláció hatása által a vektor a megtört hullám. Ez a sugárzás irányított (16.4.2.3): annak intenzitása nulla irányába töltésfluktuációk. Küldj a Brewster szög a felület síkban polarizált hullám egy vektor síkjában fekvő beesési.

Az ábrán a sugárzási karakterisztikát, vektor izgatott. Nulla legalább ezt az ábrát, amikor a Brewster állapotban egybeesik az irányt a visszavert sugár.

Ha a vektor a beeső hullám előre merőleges síkban beesési (lásd alább), az irányt oszcillációs elektronok lesz merőleges a síkra. Ezután a sugárzási karakterisztikát kell telepíteni, hogy a maximális az irányt a visszavert sugár (lásd alább). Emlékezzünk, hogy a térbeli alakja a diagram hasonló egy fánk nélkül a lyuk (16.4.2.3).

Fényabszorpció, csökkentve intensivnostiopticheskogo sugárzás (fény) áthalad a fizikai környezet, köszönhetően a kölcsönhatás a közeggel. A fényenergia a AP. Belép a belső környezet különféle energiahordozók; ez is teljesen vagy részben újra kibocsátják közepes frekvenciákon más, mint a frekvencia az elnyelt sugárzás.

Az alaptörvény, amely ismerteti a PA. - Bouguer törvény, amely kötődik intensivnostiI áthaladó fény réteg tolschinoyl közegben. és fényforrás potokaI0. Független oti, I0 és L koeffitsientk nazyvaetsyapogloscheniya jelző (PP spektroszkópia - abszorpciós koefficiens); Általános szabály, hogy eltérő a különböző hullámhosszakon sveta. Ez a törvény van beállítva, hogy megtapasztalják a 1729 P.Buger. 1760-ban I.Lambert levezethető elméletileg nagyon egyszerű feltételezések csökkentésének, hogy az a tény, hogy közben a folyosón a anyag réteg fényintenzitás arányosan csökken, ami attól függ, csak a PP és a réteg vastagsága t. E.dl / L = -kdl (eltérés, ami az első felvétel Bouguer-törvény). A fizikai értelmében a törvény, hogy a PP nem függ OTI és az l (tesztelték már kísérletesen S. I.Vavilovym izmeneniemI

16) fényszórásos

Az a tény, hogy a fénynyaláb egy elektromágneses hullám (ténylegesen, egy sor hullámok), egy elektromos mező, amely periodikusan változik - oszcillál - és erők rezegni frekvenciájú, az elektron felhő körülvevő atom. De míg az oszcilláló elektronok maguk válnak másodlagos forrásai az elektromágneses hullámokat.

A klasszikus kép fényszórás

Hasonló jelenség figyelhető meg a víz felszínén, amikor egy hullám incidens egy távolságot az úszó azt okozza, hogy ingadozik fel-le, és az úszó maga kezd „sugározni” eltérő körökben.

Az amplitúdó a hullámok által kibocsátott mozgó elektron arányos gyorsulása - annál élesebb a változások töltési sebesség, annál nehezebb, hogy maradjon mellette ehhez csatlakoztatott „saját” elektromágneses mezőt. Miután minden területen van egy energia, és ennek következtében lendkerékkel, és ezért nem tud lépést tartani a gyorsan változó a beeső fény hullám elektron megszakítás. Ez a sugárzás a másodlagos hullámok, vagy szórt fény. A intenzitás nagyobb, az elektron felhő gyorsan változik, vagyis a szórás növekszik a frekvencia a beeső fény, vagy ezzel egyenértékűen, növekedésével csökken hullámhossza (a hullámhossz fordítottan arányos a frekvenciával). Éppen ezért a kék sugarak vannak szétszórva és erősebb vörös - a hullámhosszak rendre 0,45 mikron és 0,7 mikron.

Sugarak, hullámok, „rázva” elektronok - minden jó tulajdonsága a klasszikus elmélet. Sajnos, annak ellenére, hogy az ismerős, mint a képek, a klasszikus nyelv nem volt mindig kényelmes a pontos leírását és szórja a fényt, és így a fizikusok inkább beszélni ez a jelenség szempontjából kvantumelmélet. A kvantum szempontból Rayleigh szórás két lépésben történik: először az atomi elektron elnyeli a beeső foton - foton és egy rövid ideig egy ideiglenes, köztes energia szintje (a kvantummechanika ez az úgynevezett virtuális, a latin szó Virtuális - képes, érdemes), és Ezt követően visszatért egy foton kibocsátásával az azonos energia-frekvencia, hanem egy másik - véletlen valószínűségi - a terjedési iránya.

Quantum minta fényszórási

Az elektronok az atomokban nem kapcsolódnak, és a szabad - például a plazmában - is lengő könnyű és szétszórják azt az oldalon. Különösen, mivel ez a hatás, láthatjuk a ragyogás a napkorona, ezért, hogy információt szerezzenek a Sun sztratoszférába. A földi laboratóriumokban Rayleigh-szórás egy megbízható eszköz a tanulás a méretek és a sebességek a molekulák, különösen lézeres szondázás a légkör.

Így, fényszórás miatt atomi elektronok kényszerrezgés a beeső fény hullám területen.