A mágneses mező a szolenoid
N a halmaza mágnesszelep azonos meneteinek szigetelt vezetőképes huzal egyenletesen tekercselt egy közös magra vagy keret. A tekercsek halad ugyanazt az áramot. A mágneses mezők által létrehozott minden egyes tekercs külön van kialakítva a szuperpozíció elve. Indukciós a mágneses mező belsejében a szolenoid nagy, és ez - kicsi. Egy végtelen hosszú szolenoid indukciós mágneses mező kívül a mágnesszelep nullához. Ha a hossza a szolenoid sokszor nagyobb, mint az átmérője a fordulat, a tekercs lehet tekinteni gyakorlatilag végtelen hosszú. A mágneses mező a szolenoid teljesen bepároljuk benne, és egységes (6. ábra).
A nagysága a mágneses tér belsejében egy végtelen hosszú szolenoid segítségével határozható meg egy vektor forgalomban tétel


ahol μ0 = 4π 10 -7 H / m.

6. ábra. A mágneses mező a szolenoid
Annak meghatározására, a nagysága a mágneses indukció B belül mágnesszelep választhat ABCD zárt hurok a téglalap alakú, ahol

Ezután a keringés a vektor

Az AB és CD szakaszok munka



On rész DA van építve mágnesszelep

Ekkor (21) formáját ölti:
ahol l - a szelvény hossza BC. Az összeg áramok tartozó kontúr
ahol Ic - force szolenoid áram; N - a menetek száma lefedett kontúr ABCD.
Behelyettesítve (23) és (24) be (20) a hozamok:
Tól (25) megkapjuk a kifejezés a mágneses mező indukciós mágnesszelep végtelen hosszú:
Mivel a menetek száma egységnyi hossza a mágnesszelep egyenlő n:
végül megkapjuk:
Ha belsejében elhelyezett mágnesszelep mag, a képlet (28) Amint az a későbbi:
ahol - mágneses permeabilitása a maganyag.
Így, indukciós a mágneses mező a mágnesszelep áramot határozza solenoidaIc, száma vitkomnna egységnyi hossza, és az elektromágnes mágneses permeabilitása a maganyag.
egy hengeres magnetron
Magnetron úgynevezett két-elektród vákuumcső (dióda) tartalmazó hideg és meleg katód és egy anód helyezzük egy külső mágneses mező.
Az anód a dióda van a henger alakú sugarú


Izzólámpa katód eredményeként a jelenség a elektronemisszió érdekében bocsát ki thermoelectrons, amelyek egy elektron felhő a katód körül. Alkalmazása során az anód feszültség



7. ábra. rendszer dióda

Nagysága az anód feszültség beállítható potenciométer RA. Minél magasabb anódfeszültsége, annál nagyobb az elektronok száma időegység alatt eléri az anód, tehát minél inkább az anód áram.
Az intenzitás a közötti E elektromos teret a katód és az anód ugyanaz, mint a hengeres kondenzátor:
ahol r - tengely távolság a katód egy adott pont közötti térben a katód és az anód.
Tól (30) következik, hogy a térerősség E fordítottan arányos a távolság R a katód tengelyre. Ennélfogva, a maximális térerősség a katódon.
az érték a logaritmus ln

A külső mágneses mezőt, amelyben van elhelyezve egy dióda, egy szolenoid jön létre (8. ábra). Szolenoid hossza l sokkal nagyobb, mint az átmérője a fordulat, így a mező belsejében a szolenoid tekinthető egységes. A jelenlegi a tekercs áramköri változik a potenciométerrel RC (ábra8) és a rögzített a ampermérő.
Karakter mozgás az elektronok függés nagysága a tekercsen a 9. ábrán látható. Ha az aktuális a mágnestekercs-áramkörben nincs jelen, akkor a mágneses indukció B = 0. Ekkor, elektronok a katód felől az anód gyakorlatilag sugarak.
A jelenleginél magasabb a mágnesszelep áramkörében vezet értéknövekedés V. Így az elektron pályák kezdenek hajolni, de az elektronok elérik az anód. A anódáram fog folyni áramkör megegyezik a hiányában a mágneses mező.

9. ábra. A függőség a anódáram IA értékének a mágnestekercs Ic áram az ideális (1) és a valós (2) esetben, és természetét az elektronok mozgása függvényében a mágnesszelep mező.
Egy bizonyos értéket a jelenlegi a mágnesszelep kör sugara, amelyen az elektron mozog egyenlővé válik közötti távolság felének a katód és az anód:
Az elektronok ebben az esetben vonatkoznak az anód és a katód és megy (ábra9). Egy ilyen dióda mód az úgynevezett kritikus. Ebben az esetben a szolenoid folyik kritikus áram le. amely megfelel a kritikus értéket a mágneses mező indukció B = Bcr.
Ha B = Bcr anódáram ideális esetben kell csökkenteni hirtelen nullára. Ha B> Bcr elektronok nem sztrájk az anód (9. ábra), valamint az anód áram nulla (ábra9, 1. görbe).
A gyakorlatban azonban, mert nem áll rendelkezésre terjedését az elektron sebesség és eltolódás és a szolenoid katód, az anód aktuális nem csökken hirtelen, de simán (ábra9, 2-es görbe). Az érték a mágnesszelep megfelelő áramot az inflexiós pont a 2 görbe, úgy vélik, a kritikus Ic. Kritikus értéke a szolenoid megfelelő áramot a anódáram egyenlő:
ahol

A függőség a anódáram IA értéke a mágneses indukció B (vagy a jelenlegi a mágnesszelep) állandó anód feszültség és állandó izzás lemerült iszaptalanítói jellemző úgynevezett magnetron.