IN1 és IN2 - telítettség áramok; uz - zár kapacitás
A jelenléte a fotoáram hiányában feszültség az elektródok (AT

Ha ez a munka az elektrosztatikus erők (A = eUz) költött a változás a kinetikus energia az elektron (EC) nulla.
A növekvő photocurrent a feszültség emelkedik, amíg az összes fotoelektronokat által kibocsátott katód nem lenne képes elérni az anód, az áram az áramkörben a telítettséget. További növekedése feszültség nem változik a hatása photocurrent. Magyar tudós AG Stoletov kiadások szisztematikus kísérleti vizsgálata külső fotoelektromos hatás 1888-ban, úgy találta, hogy a telítési árama a nagyobb, annál a fényáram (ábra. 8.2). Otsyudapervy fotoelektromos jog: a rögzített sugárzási frekvenciát telítési érték a fotoelektromos (In) egyenesen arányos a intenzitását (F):
ahol γ - a fényérzékeny felületre.
Ha rögzítési intenzitására, változik a frekvencia a beeső fény
(


Ábra. 8.3. A függőség a blokkoló potenciális Uz
A frekvencia ν a beeső fény
Azt találtuk, hogy minden egyes fém fotoelektron energiát (és ezáltal értéke a retardáló feszültség) független a fényáram, de arányos a sugárzási frekvenciát. Ez a függőség határozza meg a második törvény a fotoelektromos hatás: a sebesség a fotoelektronok növekszik a frekvencia a beeső fény és nem függ az intenzitása.
Meghatározott gyakorisággal minden egyes fém gerenda 0 késleltető feszültség eltűnik. Alacsonyabb frekvenciákon a fotoelektromos hatás nem figyelhető meg. Otsyudatrety törvény: függetlenül attól, hogy az intenzitás a fotoelektromos hatás a fény csak akkor kezd egy bizonyos fém minden minimális gyakorisága a fény, az úgynevezett „vörös” határ a fotoelektromos hatás.
Ha az első törvény a fotoelektromos hatás lehet értelmezni azon a feltételezésen alapul, hogy a fény egy hullám jellegű, a második törvény nem magyarázható azzal a hullám ábrázolások. Létezik a „vörös” határ a fotoelektromos hatás és Ragyogó szintén ellentétes az elképzelést a fény, mint egy folyamatos hullám.
A magyarázat a törvény a külső fotoelektromos hatás, Einstein azt javasolta, hogy a fényelnyelés egy kvantum jellegű. Ez azt jelenti, hogy az anyag a fény abszorpciós folyamat történik diszkrét térben és időben. Minden elektron elnyeli egy foton fényenergia szétforgácsolná részét, hogy a munka és a maradékot veszi formájában kinetikus energia. Mivel a törvény az energiamegmaradás már a következő egyenlet, az úgynevezett Einstein egyenlet:
ahol



Fotonenergia összhangban Planck-képlet, ez arányos a chastote:
ahol

Einstein egyenletet a fotoelektromos hatás felírható
Alapján ez az egyenlet magyarázza a kísérleti törvények a fotoelektromos hatás.
ha

Ha a foton energiája kisebb, dolgozni egy fém elektron, fotoelektromos hatás nem fordul elő, azaz, fotoelektromos hatás akkor lehetséges, ha
(Harmadik fotoelektromos törvény).
Mivel az elektron kilépési munkáját a fém állandó, a növekedés a frekvencia növeli a mozgási energiája fotoelektronokat és a legnagyobb sebességet (fotoelektromos törvény).
Egy konstans frekvenciánál, és az energia az egyes foton a fényáram változó számának megváltoztatását értjük (Nb) fotonok (fotonok) esemény egységnyi idő egységnyi a fém felület:

Mivel az elektron kölcsönhatásba csak egyetlen kvantum (elektron befogási valószínűsége két foton kicsi), akkor a változás fényintenzitás változtatni fotonok száma, és ezért a fotoelektronok számát, és a telítési áram értéke (első fotoelektromos törvény). Az elektronok energiája fogja meghatározni csak a frekvenciáját a sugárzást.
Belső fotoelektromos hatás. Ha a belső fotoelektromos hatás fotoelektronokat ne hagyja az anyagot, és a kilépési munkája nem követnek nyert energiát fordítunk törés a kapcsolatot az atom. Annak érdekében, hogy egy elektron egy félvezető vagy szigetelő szabad volt, hogy tekintve a sáv modell az átmenet a vegyérték energia sávban a vezetési sávban, meg kell leküzdeni a tiltott energia zóna (E). Ez képezi egy töltéshordozó csak két: a szabad elektron a vezetési sávban és a betöltetlen helyet (furat) a vegyérték sáv, úgy, hogy minden egyes hordozóeszköz legyőzi az energia gát felével egyenlő a tiltott energia sáv

Ábra. 8.4. Kitöltése az energia sávok félvezető; Ez azt mutatja, csak a vegyérték sáv és a szabad; teli körök - az elektronok a szabad zónában; White - egy lyuk a vegyérték sáv
Einstein egyenletet a belső fotoelektromos hatás lesz az űrlap
ahol

Nyilvánvaló, hogy ez az egyenlet határozza meg a „vörös” határ a belső fotoelektromos hatás.
Ha a belső fotoelektromos hatás függ a nagysága a fotoelektromos I potokaF fény állandó feszültség (világos válasz) nem lineáris: fényérzékenység γ változik, csökken nagyobb fényerőt.