Tunneling bontást a p-n-átmenet
Bontás nevezzük megugrott áram segítségével a csomópont fordított feszültségek meghaladó feszültség nevezett letörési feszültséget.
T

Electron alagutakat pont 1 pont 2, alatt halad át az energia gáton egy háromszög alak (vonalkázott háromszög csúcsai 1-3), az elektron energia nem változott.
Az alagút csomópontok lehetségesek elektronok amelynek energiája megegyezik az intervallum ΔEtun tunneling, amelyek úgy vannak elrendezve mindkét oldalán a megengedett energiaszintet. A gát magassága ΔEz, ez általában kevesebb, mint a magassága p-n-átmenet, egyenlő q (φ0 + | U |). A vastagság a sorompó növekvő záróirányú feszültség csökken, ami növeli a valószínűségét tunneling. A alagútáram meredeken emelkedik, mint az intervallum megnő, és száma alagút elektronok ott. Tunneling bontás tiszta formában fordul elő, csak nagy szennyeződés koncentráció (több

Josephson-effektus
A Sec. 2.3 volt látható alagút áthaladását elektronok a vékony dielektromos film, között helyezkedik el a vezetőképes elektródák. A alagútáram fordul elő két szupravezetők elválasztva egy vékony film. Azonban ebben az esetben a film vastagsága kevesebb, mint

Ha a szupravezető szerkezet (ábra. 2.5.1) tartalmazza a DC hurkot, majd keresztül a kapcsolati áram folyik, azonban a feszültségesés a kapcsolati nullának. Ez a hatás fedezték fel 1962-ben és nevezték Josephson Josephson-effektus.

Ezt a hatást az a tény magyarázza, hogy a film alagútban Cooper-párok. Cooper-párok - két elektron ellentétes forog. Ezért pörögni pár nullával egyenlő, és ez egy bozon. Bozonok felhalmozódnak az alapállapotba, ahonnan viszonylag nehéz átvinni gerjesztett állapotban. Következésképpen a Cooper-párok érkező koordinált mozgás, marad ebben az állapotban a végtelenségig. Az ilyen koordinált mozgás gőz és van beszélni szupravezetés.
Két szupravezetők ebben az esetben lehetőség van arra, hogy folyni egy alagút jelenlegi rendes elektronokat, de a szupravezető alagút áramsöntöket és feszültség zérus kapcsolatot. A áram-feszültség jellemző az alagút Josephson csomópont ábrán látható. 2.5.2.
és


Egy másik érdekes megnyilvánulása hatása a kapcsolat a termelés Dzhozesfona váltakozó elektromágneses tér - hatás átmeneti Dzhozesfona. Ha kihagyja érintkezés útján DC I0> Ic. Ezután megjelenik az átmenet feszültség U0 (ris2.5.2), és a külső áramkörben váltakozó áram nagyfrekvenciás együtt látható egy állandó áram. Az oszcillációs frekvencia elegendően magas, pl U0 = 1 mV ez egyenlő 483,6 MHz.
Röviden ismertesse a megjelenése váltóáram. Ismeretes, hogy a irányát és erősségét az alagút aktuális határozza meg a következő összefüggést:
ahol


Egyenlet (2.5.1) is magyarázható a modell ingák csatlakozik gyenge tavasszal. Kommunikációs vezet az a tény, hogy amikor a inga egy swing, megelőzve a többi fázisban a energiát ad át az első, a második inga. Ebben erőfolyam éri el maximumát fáziskülönbség egyenlő n / 2. Ha a tartományok megelőzve a második inga, az energiát ad át, hogy az első.
A Josephson csomópontok egyik vezeték a másikra mozgó Cooper-párok, majd visszatért az első vezeték egy külső áramkörbe. A nagysága és iránya az aktuális határozza azonos fázisban kapcsolatok, valamint az, hogy a gyengén kötött mechanikus vibrációs rendszer. Amikor áthalad a Josephson csomópont áram a külső forrásból,



Behelyettesítve ezt az értéket

Amint látható ez a képlet, az áram váltakozó frekvenciájú 2qU / h. Ez magyarázza a generációs Josephson csomópont AC.